La presente investigación de Tesis trata sobre el fenómeno de tiempo deespera en corrientes de gravedad en fluidos y difusión no lineal. Muchos fenómenos se describen mediante la ecuación de difusión no linealunidimensional (EDNL):h1 = δx(hᵐδxh) (1)en donde los subíndices t y x indican derivadas parciales respecto del tiempo y delespacio, respectivamente. Entre ellos se pueden citar: (a) flujos en acuíferos no confinados en la aproximaciónde Dupuit-Forchheimer (Polubarinova-Kochina 1962, Eagleson 1970, Peletier l981,m=l), (b) flujos de gases en medios porosos (Muskat 1937, Gilding y Peletier l977a,l977b, Vázquez 1983, m=γ), (c) conducción térmica en plasmas (Zel’dovich y Raizer 1966, m=5/2) (d) conducción del calor por radiación en gases multiplemente ionizados (Zel’dovich y Raizer 1966, Pert 1977, m=4,5-5,5). (e) conducción del calor porradiación en gases completamente ionizados (Marshak 1958, Zel’dovich y Raizer 1966, Larsen y Pomraning 1980, m=l3/2), (f) corrientes viscogravitatorias (CVG, m=3). Las CVG son un tipo particular de corrientes de gravedad en líquidos, e interesan enlas ciencias naturales y por sus aplicaciones a la tecnología y al medio ambiente (Simpson, 1982, Huppeit, 1986). Son flujos que se derraman sobre una superficie planahorizontal y rígida en el régimen en que los esfuerzos viscosos balancean la gravedad (bajo número de Reynolds y efectos de capilaridad despreciables) descriptos por laaproximación de lubricación (Buckmaster 1977, Huppert 1982, Gratton y Minotti 1990). Por la facilidad con que se las puede estudiar en el laboratorio, son unaherramienta muy útil para el estudio de la difusión no lineal. Una característica de la difusión no lineal es la presencia de frentes que separandominios donde h>0 de otros en donde h=0 (recordar la velocidad finita depropagación de una onda térmica fuerte); otra característica es la existencia desoluciones con tiempo de espera (STE), cuyo frente queda inmóvil durante un lapsofinito tw, mientras ocurren cambios detrás de él (Aronson 1970, Kamin 1980, Knerr 1977, Lacey et al. 1982, Kath y Cohen 1982, Lacey 1983, Aronson et al. 1983, 1985, Vázquez 1984, Thomas et al. 1991, Gratton et al. 1992, Marino et al. 1995). Las soluciones autosemejantes de la ecuación (1) fueron estudiadas extensamente enel caso unidimensional, en el que dependen de una única variable ξ=x/tδ, donde xrepresenta a una coordenada cartesiana (simetría plana) o a una radial (simetría axial). Su interes radica en que se obtienen fácilmente y que representan el comportamientoasintótico intermedio de muchos problemas no autosemejantes (Barenblatt 1952, Barenblatt y Zel’dovich 1957, Pattle 1959, Pen 1977, Grundy 1979, etc.). También seconocen bien las CVG autosemejantes (Buckmaster, 1977, Huppen, 1982, Gratton y Minotti, 1990, Maxworhy 1982, 1983, Huppert 1982, etc.). Reseñas sobre las propiedades de la ecuación (1) y de las STE se encuentran en Gratton (1991a) y Gratton et al. (1992). Una reseña sobre la autosemejanza, susaplicaciones y las corrientes de gravedad en fluidos, incluyendo las CVG, puedeencontrarse en Gratton (1991b). En esta investigación de Tesis Doctoral se investigan STE para CVG planas concondiciones iniciales del tipo h c xp. El proceso comienza en t=—t(...); inicialmente el frenteestá en x=0 y hǂ0 para 02/m aparece un corner layer en la solución (un CL, es un pequeño intervalo Δx enel que hx varía fuertemente). Vázquez (1984) extendió este resultado para todo m>0. (b) La asintótica de las STE cerca del frente y para tiempos próximos al momentodel arranque (ǀxǀ0 from others where h=0 (remember the finite propagation velocityof the strong thermal wave); another characteristic is the existence of waiting-timesolutions (WTS), which have a front that remains motionless during a finite time tw,while some changes occur behind it. (Aronson 1970, Kamin 1980, Knerr 1977, Lacey etal. 1982, Kath y Cohen 1982, Lacey 1983, Aronson et al. 1983, 1985, Vázquez 1984, Thomas et al. 1991, Gratton et al. 1992, Marino er al. 1995). Self similar solutions of equation (l) were studied extensively in the one dimensionalcase in which they depend on a single variable ξ=x/tδ, where x is a Cartesian coordinate (plane symmetry) or a radial coordinate (axial symmetry). They are interesting becausecan be easily constructed and represent the intermediate asymptotic behavior of a widerange of non self similar problems. (Barenblatt l952, Barenblatt y Zel’dovich 1957, Pattle 1959, Pert 1977, Grundy 1979, etc.). The self-similar VGC are well known (Buckmaster, 1977, Huppert, 1982, Gratton y Minotti, 1990, Maxworthy 1982, 1983, Huppert 1982, etc.). Reviews about the properties of equation (1) and WTS can be found in Gratton (1991a) and Gratton et al, (1992). Other reviews about self-similarity, its aplications,and the gravity currents in fluids, including VGC, can be found in Gratton (l99lb). In this PHD Thesis Research, we investigate WTS for plane VGC with initialconditions of the type h c xp. The process begins at t=—tw, initially the front is at x=0 yhǂ0 for 02/m, a corner layer (CL) developed in the solution (a CL, is a smallinterval Δx where hx suffers strong variations). Vazquez (1984) extended this resultfor all m>0. (b) The asymptotic regime of WTS near the front and close to the startup time (ǀxǀ